El efecto Doppler juega un papel importante en LDA, ya que la técnica se basa en el desplazamiento Doppler de la luz reflejada (y / o refractada) de una partícula sembrada en movimiento. Según la teoría de dispersión de Lorenz-Mie, la luz se dispersa en todas las direcciones a la vez, pero consideramos solo la luz reflejada en la dirección del receptor. La luz entrante tiene la velocidad c y la frecuencia f, pero debido al movimiento de la partícula, la partícula sembradora “observa” una frecuencia diferente fp, que se dispersa hacia el receptor. Cuando dos rayos láser coherentes se cruzan, interferirán en el volumen de intersección. Si los haces se intersectan en sus respectivas cinturas de haz, los frentes de onda son aproximadamente planos y, en consecuencia, la interferencia produce planos paralelos de luz y oscuridad, los planos de interferencia se conocen como flecos, y la distancia δf entre ellos depende de la longitud de onda y del ángulo entre los haces incidentes. Desde el punto de vista de los receptores, la partícula de siembra actúa como un transmisor en movimiento, y el movimiento introduce un desplazamiento Doppler adicional en la frecuencia de la luz que llega al receptor. Las características especiales del láser, lo hacen adecuado para la medición de muchas propiedades mecánicas, como la coherencia espacial y temporal. En todas las secciones transversales a lo largo del rayo láser, la intensidad tiene una distribución gaussiana, y el ancho del rayo generalmente se define por la intensidad de borde que es 1 / e2 = 13% de la intensidad del núcleo. En un punto, la sección transversal alcanza su valor más pequeño, y el rayo láser se describe de manera única por el tamaño y la posición de esta denominada cintura del rayo.